电阻个性界说 

种绝缘资料的电阻个性是在一按功夫领域内用直流电压丈量出的综合伙料个性
。

GB/T31838.1-2015/IEC62631-1:201

1 

绝缘电阻 insulation resistance 

在划定前提下,由绝缘资料隔开的两导体之间存在的电阻 

注:绝缘电阻蕴含在给定试样几何状态下的体积电阻和表表电阻
。 

2 

体积电阻 volume resistance 

施加在与绝缘介质表表接触的两个电极间的直流电压与给按功夫流过介质的电流之比
。 

注:本界说不蕴含沿表表的电流,并忽略可能在电极间产生的极化景象
。

3 

直流电场强杜纂在给按功夫电压下绝缘介质内电流密度之比
。 

注1:凭据IEC60050-212,“电导率”被界说为标量或矩阵,它与电场强度的乘积是传导电流密度;“电阻率”是“电导率”的倒数
。体积电阻率是在丈量时单元体积内可能存在的各向异性的数量的均匀值,还蕴含在电极间可能产生的极化景象 

注2:在现实中,体积电阻率通常被视为单元体积内的体积电阻

4 

表表电阻 surface resistance 

取决于沿表表导电的那部门绝缘电阻
。 

注:表表电流通常重要取决于施加电压的功夫;表表电流还通常以不不变的方式改观
。

5 

表表电阻率 surface resistivit!y 

单元面积内的表表电阻
。 

注:表表电阻率的数值不受面积大幼的影响
。 

3介电机能的界说 

种绝缘资料的介电个性是指在给定频率领域内用互换电压丈量出的综合伙料个性
。 

3.1 

介电常数 absolute permittivity 

电通密度除以电场强度
。 

注:一种绝缘资料的丈量介电常数c蹬宗它的相对介电常数e,和真空介电常数c
。的乘积,见式(1): 

介电常数的单元是法拉每米(F/m),真空介电常数ε
。的值按式(2)确定: 

3.2 

相对介电常数 relative permittivity 

介电常数与真空介电常数ε
。的比值
。 

注1:在恒定电场或频率很低的交变电场中,各向同性及准各向同性介质的相对介电常数蹬宗充斥该介质的电容器的电容与一样结构电极的真空电容器的电容之比
。 

注2:在现实工程中,“介电常数”这一术语常用来指代“相对介电常数”
。 

注3:绝缘资料的相对介电常数ε,是电容量Cx与C
。之比
。其中,C是置于电极之间和周围*由思考中绝缘资料填充的电容试样(电容器)的电容值;C
。则是真空下一样机关电极的电容值
。 

在尺度大气压下,不含二氧化碳的干燥空气的相对介电常数是1.00053,因而在实际中,常用电极机关一样的空气电容值C包办真空电容值C
。来测定介质的相对介电常数ε,的精度是足够的
。

3.3 

相对复合介电常数 relative complex permittivity 

不变的正弦场前提下用复数暗示介电常数,见式(4):声 

其中ε,"与ε,"为正值
。 

注1:习惯上,相对复介电常数E可用c和e,"中的肆意一个暗示,或者用c,和tan暗示
。若e,>e,",则e≈e,'; 

此使剽两者都被称为相对介电常数
。 

注2:c,"被称为损耗指数
。

3.4 

介质损耗因数tan6(损耗正切) dielectric dissipation factor tan6( loss tagent) 

复合介电常数的虚部与实部的比值,见式(5):

注1:绝缘资料的介质损耗因数tanδ就是角δ的正切值
。当固体绝缘资料在电容试样(电容器)中专门用作电介质时,损耗角是弧度减去施加电压与产生电流的相位差(如图1)
。 

介质损耗因数也可用等价的电路图暗示
。该电路图中,一个梦想电容器与一个电阻器进行串联或并联(如图2)此时tano见式(6):

tan=oC,×R,

 注2:R,和R,并不与绝缘资料的体积和表表电阻直接相连,但会受到它们的影响
。因而,介质损耗因数也可能会受到这些电阻资料性质的影响
。

GB/T31838.1-2015/IEC62631-1:201

3.4 

电容 capacitance 

当导体间存在电势差时,导体和电介质的装置可能贮存电荷的个性
。 

注:C是电荷数量q与电势差U之间的比率,见式(9)
。电容值始终为正,当电荷量与电势差的单元别离为库仑和伏特时,电容单元为法拉 

3.5

电压施加 voltage application 

电极之间施加的电压
。 

注:电压施加有时也被称作充电
。 

3.6 

电压施加后的电流 current after voltage application 

当直流电压施加在与绝缘介质接触的两电极之间时产生的电流
。 

注:电压施加后电流与功夫联系缜密,通常在电压施加1min后测定电流
。 

3.7 

传导电流 conduction current 

电压施加后电流的不变部门 

3.8 

充电电流 charging current 

电压施加后,流动在试样充电期间的电流的瞬态部门
。 

3.9 

电场强度 electric field strength 

作用于静止带电粒子上的力F与电荷Q之比,为矢量,用E暗示,见式(10) 

3.10 

电通密度 electric flux density 

在给定点上真空介电常数ε
。和电场强度E的乘积与极化P之和,为矢量,用D暗示,见式(11):

 3.11 

极化 polarization 

P 

描述橫截电场方向的资料景象
。在给定准无限幼体积V内,极化蹬宗电偶极矩除以体积V,极化 

为矢量,见式(12): 

注1:极化P满足式(11)
。 

注2:极化可能导致带电粒子迁徙或偶极子取向,它可能在界面处出现,如在电极和在电断气缘资料的内天堑处所有极化效应都依赖功夫、颗率和温度,因而极化效应对电介质和电阻个性产生强烈影响
。因而,功夫依赖于极化产生的过程(也就是电断气缘资料经历电压施加的过程),当一种电断气缘资料的电阻个性被测按时通常

被表白为极化
。

3.12 

去极化 depolarization 

从电断气缘资料上移去极化直到去极化电流忽略不计的过程
。 

注:通常建议在丈量电断气缘资料的电阻个性前进行去极化
。 

3.13

 极化电流 polarization current 

施加电压后产生电流的暂态部门,可能会被充电电流大大减弱
。 

注:极化电流通常在电极的初次短路后进行丈量,为有足够功夫使短路电流可忽略不计
。 

3.14 

去极化电流 depolarization current 

在施加直流电压一段功夫后,流经与绝缘介质相接触的两电极间短路的电流 

注:去极化电流通常在电压施加后进行丈量,为有足够功夫使极化电流可忽略不计
。

 3.15 

丈量电极 measuring electrodes 

贴附于资料表表或者埋入资料内部的导体,以接触资料来丈量其介电或电阻个性
。 

注:这个设计取决于试样或者测试的主张
。

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